Как обустроить мансарду?



Как создать искусственный водоем?



Как наладить теплоизоляцию?



Как сделать стяжку пола?



Как выбрать теплый пол?



Зачем нужны фасадные системы?



Что может получиться из балкона?


Главная страница » Энциклопедия строителя

содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2] [стр.3] [стр.4]

страница - 0

О температурной зависимости коэрцитивности спечённых редкоземельных магнитов.

С.Н. Сазонов

Уфимский Государственный Авиационный Технический Университет. ВВЕДЕНИЕ

Температурная зависимость коэрцитивной силы Нс порошковых магнитов Fе Pr В при Т > 200 К хорошо описывается эмпирической формулой из [1]:

H / M

Ha M

•а- 4п • N

(1)

Здесь Ms - намагниченность насыщения магнитной фазы Fe14Pr2B (в дальнейшем - ф - фаза), НА = 2 К1 / Ms - так называемое поле анизотропии

магнита, К1 - первая константа анизотропии ф - фазы, а и N - параметры,

зависящие от размеров и формы «среднестатистического» магнитного зерна, но не от температуры. Формула (1) может легко быть выведена при

некоторых упрощающих предположениях. Именно, пусть зёрна ф - фазы в

идеально текстурированном по оси Oz магните представляют собой усечённые кубы с осями лёгкого намагничения (ОЛН), направленными по диагоналям граней ( рис. 1). В состоянии остаточного намагничения, размагничивающее поле Нр кристаллита такой формы пространственно неоднородно по величине, но почти не меняется по направлению. Можно записать, что Нр = - 4п N(r) Ms • ez и считать N(r) локальным размагничивающим фактором. Тогда энергия зерна во внешнем поле

W

= \\K1(r)sin2O + A\ — I + Ms \Нвн + H )cosO\dV

(2)

{ Рис. 1 Профиль магнитного зерна. Заштрихована область формирования зародыша обратной намагниченности. }

s

0


В этой формуле А - обменный параметр, в - угол отклонения вектора локальной намагниченности M(r) относительно оси Oz. Величины А и Ms по тем - же причинам, что в [2], считаются константами, а зависимость К1(г) предполагается имеющей вид

К ( r ) = К f ( x /Xo )(3)

Здесь f - гладкая монотонно возрастающая к единице функция, x -координата по перпендикуляру вглубь зерна от его границы (ГЗ) в месте формирования зародыша обратной намагниченности, а хо - характерная глубина проникновения внутрь кристаллита примесей, локально уменьшающих анизотропию.

В дальнейшем удобно проводить расчёты, используя безразмерные переменные

A)для длины - у = х / ( V К1 /А ) = х / d Б) для поля - s= Н / НА = Н /( 2 К1 /Ms )

B)для энергии - ш= W /( К1- d )


Г) для второй константы анизотропии - р = К2 / К 1

Введённая ранее функция f ( х ) становится теперь функцией переменной у причём комбинация x / хо принимает вид x / хо = в • у , где в = d / хо -безразмерный параметр. В новых переменных

Аш=\{/(в-у) • cos2^+ — + 2(s + —) • cos^^d3y

J

где g = Ki / 2 л- Ms - фактор качества материала. Пусть в(у ) - решение

вариационной задачи (4), а в\ = в(у = 0) - угол отклонения от оси Oz крайного спина, находящегося на поверхности зерна. С увеличением внешнего поля s, этот угол возрастает и при некотором критическом

значении = а , функция #i(s) расходится, так что

(ds/d6x) а = 0(5)

Последнее равенство выражает собой явление перемагничивания кристаллита [3]. Если зависимостью толщины 5 = ж- d доменной стенки (ДС)

и, соответственно, параметра вот температуры пренебречь, то а - число и (i) становится очевидным. Иная ситуация имеет место для низких температур. В около - азотной температурной области, одной константы для описания магнитной анизотропии соединения Fe14Pr2B недостаточно и надо считать, что энергия анизотропии зависит от угла в как

W(в) = K1 • sin2в + K2 • sin4в = K1 • (sin2в-p• sin4в)(6)

При этом а посредством р становится функцией температуры и линейность зависимости (Нс / 4п Ms) от (НА / 4п Ms ) нарушается. Ниже сделана попытка рассчитать коэрцитивность, не пренебрегая 2 - ой константой анизотропии, в предположении, что в любой точке зерна, К2(г) = р -К1 (r).

о




содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2] [стр.3] [стр.4]

© ЗАО "ЛэндМэн"