Как обустроить мансарду?



Как создать искусственный водоем?



Как наладить теплоизоляцию?



Как сделать стяжку пола?



Как выбрать теплый пол?



Зачем нужны фасадные системы?



Что может получиться из балкона?


Главная страница » Энциклопедия строителя

содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2] [стр.3] [стр.4]

страница - 2

возрастать в связи с постепенным «выключением» второй константы анизотропии К2 и, соответственно, параметра р. Значение р меняется, согласно [1], примерно от 0.3 для гелиевых температур до нуля для температур выше 250 К. Зная эти числовые параметры, можно приступить к подробным расчётам коэрцитивности.

МЕТОДИКА И РЕЗУЛЬТАТЫ КОМПЬЮТЕРНОГО РАСЧЁТА

Будем варьировать функционал (6) при закреплённом спине в центре зерна:

O (у — оо) = Ooo = const , и свободном граничном спине 01 . Тогда

у=<=°(

_ f f г / лд__л л») <?r\ j_. , ^

у=0V

гf dO 1

5ш(0(у)) = \ {f(pp)sin20-2ssinO-20} - dy + 2— -(50)0 (9)

( для краткости записи взято p = 0 и 00 = 0). От обычной вариации, это выражение отличается наличием второго слагаемого. Поскольку 50 произвольно, наряду с уравнением Эйлера - Лагранжа

0"(у) = f (Ру) - f1-Р sin 20 + Р sin 4ol - s - sin(0o + 0)(10)

V 24 J

должно выполняться краевое условие

(dO/dy)o = 0(11)

которое вместе с очевидным требованием монотонности функции 0 (у) даёт возможность построить алгоритм численного решения (10). Именно, начав с

01= 0<х> , будем пошагово увеличивать 01 на небольшой угол А9, решая каждый раз задачу Коши с начальным условием (11). На некотором шаге n, ход решения изменится: вместо монотонно убывающего 0 (у) пересекающего

линию 01 = 0<о при каком - то у, получится решение, проходящее через минимум 0min (0min > 0«о ) , a затем начинающее возрастать. Очевидно, что


0.36

0.32

0.28

width=458

00.10.20.3 p

истинное значение в1 удовлетворяет неравенству в\ < в1 < в1п+1 . Зная в1 как функцию s, можно определить поле перемагничивания зерна из (5). Зафиксируем определённый угол во , скажем во = 15о. Если С =1, что соответствует полностью потерявшему анизотропию граничному слою атомов, то, как показал компьютерный расчёт, точке А на рис.3 с её

значением s= 0.266, соответствует величина параметра дефектности в = 0.4 (зерно №1), а более высокому значению s= 0.326 (точка В, зерно №2) - в = 0.625. Положив для толщины ДС в ф - фазе значение 5 = 45А, получим в

размерных переменных хо ~ 38 А (зерно №1), хо ~ 24 А (№2). Эти числа на

порядок больше межатомного расстояния, что оправдывает используемое в данной работе приближение микромагнетизма. Если теперь при фиксированных в, менять p от 0.3 до нуля, то получим неявную зависимость

s от температуры. Результаты приведены на рис. 4. Наиболее существенны две детали:

А): почти идеальная линейность кривых во всём интервале изменения аргумента

Б): их одинаковый наклон.


{ Рис.4 Зависимость поля £ от коэффициента p. Нижняя сплошная линия -

зерно №1, верхняя - зерно №2. }

Можно сказать, что в первом приближении

s(p) = s(0) - к - p(12)

где к не зависит от s(p = 0). Теперь будем менять одновременно в и С так,

чтобы s (p=0.25) оставалось фиксированном ( p = 0.25 соответствует

температуре около 100 К). Соответствующие пары подгоночных параметров приведены в таблицах 1 - 2 для зёрен №1 и №2 соответственно:

Таблица 1:Таблица 2:

в

0.4

0.175

0.08

С

1.000

0.745

0.635

в

0.625

0.345

0.221

С

1.000

0.745

0.635

Как показало моделирование, зависимость s (p) при этом почти не меняется. Малая разница в виде кривых делает неудобным их графическое представление, поэтому результаты суммированы в таблицах 3 - 4

Таблица 3 (зерно №1):

p

0.00

0.05

0.10

0.15

0.20

0.25

0.30

s^=1)

0.303

0.295

0.287

0.279

0.272

0.266

0.260

s^=0.635)

0.301

0.293

0.285

0.278

0.272

0.266

0.260

Таблица 4 (зерно №2):

p

0.00

0.05

0.10

0.15

0.20

0.25

0.30

s^=1)

0.370

0.360

0.350

0.341

0.333

0.325

0.318

s^=0.635)

0.369

0.359

0.349

0.341

0.333

0.325

0.319

( Значения s для случая С = 0.745 не приводятся, так как лежат всё время между s (С= 1) и s (С= 0.635)). Если продолжить уменьшать подгоночные




содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2] [стр.3] [стр.4]

© ЗАО "ЛэндМэн"