 |
 Как обустроить мансарду?  Как создать искусственный водоем?  Как наладить теплоизоляцию?  Как сделать стяжку пола?  Как выбрать теплый пол?  Зачем нужны фасадные системы?  Что может получиться из балкона? |
Главная страница » Энциклопедия строителя
содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2]
страница - 2
Таблица 3. Термодинамические функции молекул Ln2Cl6(r) (Ln= La-Lu).
T | LniCle | C ° | Ф° | S° | H°(T)-H°0) | LniCle | C ° | Ф° | S° | H°(T)-H°°0) |
Дж-К-1-моль-1 | кДж-моль-1 | Дж-К-1-моль-1 | кДж-моль-1 | |||||||
298.15 1000 1500 | 172.816 181.934 182.478 | 441.507 628.771 697.677 | 579.528 796.073 869.965 | 41.151 167.302 258.432 | LU2CI6 | 171.672 184.561 190.324 | 469.360 655.807 725.015 | 606.508 823.109 899.031 | 40.892 167.304 261.024 | |
298.15 1000 1500 | 176.096 193.311 197.879 | 465.373 658.848 730.776 | 609.099 832.425 911.803 | 42.852 173.577 271.540 | 169.617 181.588 182.323 | 420.172 602.035 670.029 | 551.717 766.655 840.451 | 39.220 164.620 255.634 |
Таблица 4. Значения констант аппроксимационного уравнения для Ф°(Т).
LI12C16 | a | b | c | d | e | f | g |
298.15-1500 К | |||||||
La2Cl6 | 1027.857 | 180.7192 | -0.00400871 | 1.56005 | 23.716 | -61.9797 | 83.3682 |
Ce2Cl6 | 1010.988 | 166.1664 | -0.000673399 | 0.978784 | 202.307 | -280.381 | 62.2582 |
Pr2Cl6 | 1012.799 | 165.9384 | -0.000659511 | 0.888605 | 225.316 | -350.553 | 289.519 |
Nd2Cl6 | 1003.976 | 163.0926 | -0.000261692 | 0.76547 | 255.508 | -403.858 | 295.657 |
Pm2Cl6 | 991.9749 | 162.3516 | -0.00221787 | 1.03722 | 348.837 | -785.679 | 930.620 |
Sm2Cl6 | 1083.756 | 197.9976 | -0.0056346 | 2.00251 | 27.6024 | -90.4397 | 164.323 |
Eu2Cl6 | 1098.329 | 204.5848 | -0.00624681 | 2.13987 | -33.1001 | 71.1039 | -157.37 |
Gd2Cl6 | 1043.964 | 180.0067 | -0.00456626 | 1.68453 | 31.3592 | -81.8775 | 110.065 |
Tb2Cl6 | 1026.465 | 174.9706 | -0.00266649 | 1.30961 | 164.648 | -267.903 | 180.815 |
Dy2Cl6 | 1068.271 | 184.8491 | -0.00490529 | 1.71288 | -58.7635 | 273.571 | -330.558 |
Ho2Cl6 | 1057.152 | 181.9112 | -0.00433870 | 1.53766 | 2.84935 | -2.84324 | 85.8192 |
Er2Cl6 | 1047.917 | 179.9390 | -0.00417478 | 1.50501 | 34.7007 | -108.573 | 203.610 |
Tm2Cl6 | 1043.461 | 180.2997 | -0.00424526 | 1.49733 | 27.0788 | -83.6659 | 192.070 |
Yb2Cl6 | 1152.905 | 228.7345 | -0.0120299 | 3.25839 | -387.984 | 830.795 | -949.851 |
Lu2Cl6 | 994.1215 | 179.1941 | -0.00509527 | 1.79303 | 40.0839 | -104.617 | 140.599 |
1500-3000 К | |||||||
La2Cl6 | 1033.848 | 182.9184 | -0.00493814 | 1.66029 | -0.0089752 | 0.01029 | -0.004786 |
Ce2Cl6 | 1101.906 | 205.5443 | -0.0206816 | 3.40537 | -52.7576 | 30.877 | -9.56289 |
Pr2Cl6 | 1115.023 | 219.4118 | -0.119163 | 6.48643 | -40.9654 | 8.96013 | 0.151075 |
Nd2Cl6 | 1127.596 | 224.9166 | -0.112706 | 6.63566 | -72.9868 | 33.0847 | -8.19064 |
Pm2Cl6 | 1124.545 | 223.5870 | -0.102212 | 6.29732 | -65.508 | 27.182 | -6.06778 |
Sm2Cl6 | 1107.776 | 215.3745 | -0.0857991 | 4.84339 | -24.6036 | -4.37383 | 5.17019 |
Eu2Cl6 | 1117.965 | 214.8049 | -0.0166059 | 3.00934 | -68.6274 | 37.9108 | -11.2477 |
Gd2Cl6 | 1051.884 | 182.9139 | -0.00578558 | 1.81687 | 0.005533 | -0.001970 | 0.0005446 |
Tb2Cl6 | 1112.054 | 216.7711 | -0.0689563 | 5.04665 | -64.4811 | 32.319 | -8.8689 |
Dy2Cl6 | 1012.265 | 165.3880 | -0.0311257 | 1.48933 | 135.222 | -108.805 | 38.7563 |
Ho2Cl6 | 1020.374 | 164.9259 | 0.00576088 | 0.364422 | 93.3865 | -66.7872 | 22.1828 |
Er2Cl6 | 1020.425 | 163.6414 | 0.0304239 | -0.319892 | 78.4775 | -52.2857 | 16.6708 |
Tm2Cl6 | 1000.237 | 156.4160 | 0.0407407 | -0.971714 | 112.16 | -75.7085 | 24.2646 |
Yb2Cl6 | 1040.572 | 183.1505 | 0.0222844 | 0.515205 | -0.692244 | 0.467767 | -0.159318 |
Lu2Cl6 | 1004.236 | 182.9059 | -0.00664099 | 1.96165 | 0.0320627 | -0.022201 | 0.0080677 |
[5] и рассчитанными нами. При этом из-за отсутствия вклада возбужденных электронных состояний значения термодинамических функций в работе [5] оказываются существенно более низкими по сравнению с рассчитанными нами. Так, в случае Dy206 различие в значениях Ф°(1000К) составляет 26.4 Дж-К-1-моль-1, из которых -10 Дж-К-1-моль-1 связано с различиями в принятых молекулярных постоянных, а остальное расхождение возникает из-за пренебрежения авторами [5] вкладом возбужденных электронных состояний. Этот пример демонстрирует чрезвычайно важную роль учета электронного вклада при расчете термодинамических функций молекул с незавершенной электронной оболочкой.
Список литературы
1.Hargittai M., Chem. Rev, 2000, V. 100, p. 2233.
2.Гиричева Н.И., Гиричев Г.В., Шлыков С.А., Пелипец О.В., Ж. структ. химии, 2000, Т 41, с. 231.
3.Гиричева Н.И., Гиричев Г.В., Краснов А.В., Краснов О.Г., Ж. структ. химии, 2000, Т. 41, с.
338.
4.Kovacs A., Chem. Phys. Letters, 2000, V. 319, p. 238.
5.Kapala J., Roszak S., Cesaro S. N., Miller M., J.Alloys Comp., 2002, v.345, p.90-99.
6.Отчет по проекту РФФИ №01-03-32194 за 2003 год.
7.Гурвич Л.В., Вейц И.В., Медведев В. А. и др. "Термодинамические свойства индивидуальных веществ". 3-е изд.. М.. Наука. 1978-1982.
8.Martin W.C., Zalubas R., Hagan L., "Atomic Energy Levels. The-Rare-Earth Elements", Nat. Bur. Stand. (U.S.), Washington, 1978
9.Morrison C.A., Leavitt R.P., Spectroscopic properties of triply ionized lanthanides in transparent host crystals. In "Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earths", V. 5, North-Holland Publishing Company, 1982.
10.Gorokhov L.N., Bergman G.A., Osina E.L., Yungman V.S., в сборнике: "High Temperature Materials Chemistry", Proceedings of the 10th International IUPAC Conference, 10 to 14
April 2000, Forschungszentrum Juelich, Germany, Part I, p.103-106, Ed. Hilpert K., Froben F.W., Singheiser L.
11.Tsuchiya T., Taketsugu T., Nakano H., Hirao K., J. Mol. Struct. (THEOCHEM), 1999, V.461-462 p. 203.
содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2]