Как обустроить мансарду?



Как создать искусственный водоем?



Как наладить теплоизоляцию?



Как сделать стяжку пола?



Как выбрать теплый пол?



Зачем нужны фасадные системы?



Что может получиться из балкона?


Главная страница » Энциклопедия строителя

содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2] [стр.3]

страница - 1

width=346

0 -I-,-,-,-,-,

012345

На рис. 3. Контуры сопел для разной ширины щели в критическом сечении при фиксированной наружной обечайке.

На рисунке сплошной линией показан контур, полученный при То = 1000°K, пунктиром - при То = 3000°K, а треугольником - при To =5000 °K. Все

контуры почти совпадают.

T

o

скорость (m/s)

соотношение удельного расхода на входе и выходе

соотношение высоты на входе и выходе (h°/h*)

на входе

на выходе

1000

859.97

36.025

97.449

0.3462

1.8

2000

1745.14

50.631

137.066

0.3485

1.8

3000

2649.65

61.672

167.091

0.3499

1.8

4000

3569.30

70.893

192.177

0.3519

1.8

5000

4500.90

78.932

214.091

0.3530

1.8

Таб. 1

Поскольку величины теплоемкостей предполагаются зависящими от

температуры при проектировании сопел для горячих газов приходиться учесть влияние температуры на теплоемкости. Однако как следует из

линий DC, CB и BA в плоскости годографа. Результаты расчётов представлены на рис. 3.

2 ,-


вышеизложенных результатов (Таб. 1), в дозвуковом течении изменение теплоемкостей не приводит к значительному изменению контура.

width=550

,-,-,-,-,-,-,-,-,-,-0-1

-10-9-8-7-6-5-4-3-2-10

Рис. 4. Контур дозвуковой части осесимметричного сопла при То = 3000°K. Разные кривые соответствуют различным отрезкам звуковой линии.

СВЕРХЗВУКОВАЯ ЧАСТЬ СОПЛА

Схема вычисления течения для несовершенного газа не отличается от схемы для совершенного газа [3], однако, алгоритмы на каждом этапе разные. Сверхзвуковая часть контура в несовершенном газе вычисляется в четыре этапа, как и в совершенном газе.

A A D

width=472

Рис. 5 Область определения течения в физической плоскости x, у.


Алгоритмы вычисления характеристики первого семейства вблизи звуковой линии не отличаются между решениями для несовершенного и совершенного газа, поскольку для получения характеристику Л"Л" (Рис. 5) использовалось автомодельное решение уравнения Трикоми, инвариантного относительно уравнений состояния [1].

На втором этапе возникают некоторые изменения от случая совершенного газа в алгоритме вычисления характеристики второго семейства Л "B в течении Прандтля-Майера вблизи угловой точки.

Используя условия совместности вдоль характеристики второго семейства можно найти число Маха Mj в точке с известным числом Маха Mj-1 предыдущей точки на характеристике. Число Маха Mj должно удовлетворять следующему уравнению.

Vj-г

Cm--V"arcsinl

- + arcsin -

■в =0

. CV(T)

где в = (a j.j + в j-i) - (a j + в j), a - угол Маха. Уравнение (5) решается методом проб и ошибок. При этом возникает трудности с выбором шага интегрирования. По мере уменьшения шага интегрирования увеличивается точность, с другой стороны объём вычислений значительно возрастает. Такая же трудность возникнет при вычислении методом характеристик на каждом этапе. При проведении расчёта в области A"A"BD (между двумя характеристиками, полученными на первых двух этапах) сначала вычисляется в характеристическом четырехугольнике Л Л BC, а затем в треугольнике Л CD, ограниченном цилиндрической стенкой.

На третьем (вычисление решения в области Л Л BD) и четвёртом этапах (вычисление контура центрального тела - участка AE) расчёты проводились методом характеристик с использованием следующих формул :




содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2] [стр.3]

© ЗАО "ЛэндМэн"