Рис.2 Зарождение и эволюция магнитной неоднородности типа покоящийся бризер в области ПНМА для случая К = -1.2, W = 1, h = 0.025, а = 10-2.

200 300 400 500 600 700

Рис. 3. Зависимость значения угла намагниченности магнитной неоднородности в в центре области ПНМА от времени для случая изображенного на рис.2.

где A = 0.7, a = 10- , <э = 0.5, у = 1, v = 0, ~ = 0, t0 = 212, описывающей решение уравнения

sin-Gordone типа "покоящегося бризера" c учетом затухания, позволяют в дальнейшем считать полученную в данном случае магнитную неоднородность затухающим "покоящимся бризером". Из рисунка 2 видно, что затухание бризера происходит и вследствии излучения спиновых волн.

Однако, полученный из аппроксимации зависимости угла в от времени декремент затухания оказался практически равным задаваемому a, т.е. вклад излучения бризера в затухание мал.

На рисунке 4-5 приведены зависимости амплитуды бризера в начальный момент времени

Amax от величины K и W, полученные при движении ДГ во внешнем магнитном поле h=0.025.

Из рисунков видно, что при уменьшении области ПНМА максимальное значение в убывает и стремится к нулю. Зависимость Amax(к) для малых K близка к линейной, а при увеличении K описывается степенной функцией, близкой к квадратичной для рассмотренных небольших ширин WW области ПНМА. Зависимость Amax (w) для больших WW имеет явную тенденцию выхода на стационар.

Рис. 4 Зависимость максимальной амплитудыРис.5 Зависимость максимальной амплитуды

затухающего бризера Amax от глубинызатухающего бризера Amax от ширины

области ПНМА К при h=0.025 (1 - WW = 0.4,области ПНМА W при h=0.025

2 - W = 0.6,3 - W = 0.8,4 - W = 1.2,5 - W = 1.4)(1 - К = -0.1,2 - К = -0.2,3 - К = -0.3,

.4 - К = -0.5, 5 - К = -0.8).

Такое поведение можно объяснить тем, что в этом случае практически вся магнитная

неоднородность сосредоточена внутри области ПНМА и увеличение ее ширины W уже не приводит к заметным изменениям начальных параметров бризера.

На рисунках 6-7 приведена зависимость частоты колебаний угла в для бризера со от К и

WW, которую можно получить из анализа в (t) для разных параметров области ПНМА, вычисленной при h=0.025. Из рисунков видно, что с уменьшением области ПНМА частота

( 2Y/2

колебаний стремится к единице. Известно [22], что энергия решения типа бризера E ~ 11 -т\ , откуда следует, что с уменьшением области ПНМА энергия (как и амплитуда) полученного нами бризера стремится к нулю. Зависимость со от К и W можно приближенно описать формулой

со = 1 - a£n , где n близка к 2 для £ = W и n близка к 0.5 для £ = К .

Сравнение показывает сильное отличие от ранее полученных зависимостей для частот трансляционной coj и пульсационной сс ц мод колебаний ДГ [23]. Например, coj и соп стремятся к нулю, в случае стремления площади НКМА к нулю.

При увеличении области ПНМА, до определенного значения, эволюция зарождающегося после прохождения ДГ "покоящегося бризера" меняется. Из рисунка 8 видно, что начиная с t = 320, колебания продолжаются только в области положительных значения в . Отметим, что частота колебаний, нуль-градусной ДГ, в которую преобразуется бризер, существенно больше