бризерной (рис.8). Заметим, что при изменении переменных K и W нуль-градусная ДГ может зарождаться и в области отрицательных значений угла в.

При дальнейшем увеличении области ПНМА после прохождения ДГ, сразу появляется колеблющаяся нуль-градусная ДГ (рис.9). На рисунке 10 представлена зависимость амплитуды A

статической нуль-градусной ДГ от ширины области ПНМА W, полученной численно и определенная в экспериментальной работе [15] для иттриевого ортоферрита. Из рисунка 10 видно, что имеется качественное совпадение экспериментальных и вычисленных амплитуд нуль-

градусной ДГ, cos A = 1.8/KW .

вычисленную зависимость можно приближенно описать формулой

Рис. 6 Зависимость частоты колебаний бризера ёРис.7 Зависимость частоты колебаний

от глубины области ПНМА K при h=0.025затухающего бризера ё от ишртыы с^ллста (1 - W = 0.4,2- W = 0.6,3 - W = 0.8,4 - W = 1.2, 5 - W = 1.4).

ПНМА W при h=0.025 (1 - K = -0.1, 2 - K = -0.3, 3 - K = -0.5, 4 - K = -0.8).

Рис.

24?

8.

31SЗК54??

Зависимость

S25

значения

угла Рис. 9. Зависимость значения угла

намагниченности

магнитной

*

намагниченности магнитной неоднородности в

*

центре области ПНМА от времени (бризер, неоднородности в в центре области ПНМА переходящий в нуль-градусную ДГ) K = -1.5, от времени (нуль-градусная ДГ) K = -2.4,

а

Рис. 10 Зависимость амплитуды AРис. 11 Область параметров, определяющих

стабилизированной нуль-градусной ДГ отсуществование бризера (1), 0-градусной ДГ (2),

ширины области ПНМА W при К = -1.8: 1-аналитическое решение для нуль-градусной ДГ

численно решение, 2-аналитическое выражениеKW = 2 [15] (3). cos A = 2/Ш [15].

Заключение

Выявлены три сценария зарождения и эволюции магнитных неоднородностей после прохождения ДГ через плоский слой с параметрами магнитной анизотропии, отличными от параметров в основном объеме бесконечного ферромагнетика. Для первой из магнитных неоднородностей типа "затухающего бризера" построена зависимость максимальной амплитуды и частоты колебаний магнитной неоднородности в центре области ПНМА. Определен декремент затухания бризера и показано, что в данном приближении, вклад излучения бризера в затухание мал. Для второй из них-"затухающий бризер", переходящий в нуль-градусную ДГ найдено что частота колебаний, нуль-градусной ДГ, в которую преобразуется бризер, существенно больше

бризерной. Причем в зависимости от значений К и W нуль-градусная ДГ может зарождаться как в области положительных, так и отрицательных значений угла . Для третьей из них - нуль-градусной ДГ, вычислена амплитуда такой магнитной неоднородности, качественно совпадающая с известным аналитическим выражением. Литература

W = 1.2, h = 0.025.W = 1.2, h = 0.025.

На рисунке 11 приведена область параметров определяющих существование каждого из рассматриваемых сценариев эволюции магнитной неоднородности и приведено сравнение с аналитическим выражением, полученным в экспериментальной работе [15] из феноменологических соображений.

1.Вансовский С.В. Магнетизм.-М.: Наука, 1971.-1032 с.

2.Львов В.С. Нелинейные спиновые волны.-М.: Наука, 1987.-272 с.

3.Hubert A., Schafer R. Magnetic domains// Springer-Verlag.-1998..-Berlin,Hedelberg.- 696 p.

4.Мицек А.И., Семянников С.С. ФТТ. - 1969. - Т.11. - Вып.5. - с. 1103-1113.

5.Филиппов Б.Н., Танкеев А.П., Лебедев Ю.Г., Раевский Е.И. ФММ, 1987, 49, вып. 3, с. 518531.

6.Крюков И.И., Мысовская Л.Н., Сахаев К.С. ФММ. - 1990. - №10. - с. 37-45

7.Кабыченков А.Ф., Шавров В.Г. ФТТ.-1987.-т.29.-вып.1.-с.202-203.

8.Шамсутдинов М.А., Филиппов Б.Н. ФММ.-1991.-№8.-с.87-96.

9.Шамсутдинов М.А., Веселаго В.Г., Фарзтдинов М.М., Екомасов Е.Г., ФТТ.-1990.-т.32.-№ 2.- с.497-502.

10.Paul D.I. J.Phys.C: Solid State Phys.-1979.-vol.12.-p.585-593.

11.Дьячук П.П., Лариков Е.В. ФТТ.-1995.-т.37.-№12.-с.3735-3737.

12.Плавский В.В., Шамсутдинов М.А., Екомасов Е.Г., Давлетбаев А.Г. ФММ.-1993.-т.75.-вып.6.-с.26-33.

13.Paul D.I. Phyz.Rev.Lett.-1982.-v. 53.-№ 3.-p.1649-1654.

14.Badescu S.C., Badescu V., Rezlescu N., Baduscu R. JMMM.-1999.-v.193.-p.132-135.

15.Балбашов А.М., Залесский А.В., Кривенко В.Г., Синицын Е.В. Письма в ЖТФ.-1988.-т.14.-

вып.4.-с.293-297.

16.Веселаго В.Г., Владимиров И.В., Дорошенко Р.А., Плавский В.В. Изменение структуры доменных границ и однородности намагниченности на неоднородностях магнитной анизотропии // Препринт № 53. - Т-02948 - М.: ИОФ АН СССР. - 1989. - 34 с.

17.Барьяхтар В.Г., Иванов Б.А., Четкин М.В. УФН.-1985.-т.146.-вып.3.-с.417-458.

18.Kivshar Y.S., Pelinovsky D.E., Cretegny T., Peyrard M. Phys. Rev. Lett.- 1998.- V.80.- №23.-p.5032 - 5035.

19.Косевич А.М., Иванов Б.А., Ковалев А.С. Нелинейные волны намагниченности. Динамические и топологические солитоны. Киев: Наукова думка.-1988.-192 с.

20.Fogel M.B., Trullinger S.E., Bishop A.R., Krumhandl J.A. Phys.Rev.B.-1976.-vol.15.-№3.-

p.1578-1592.

21.Бахвалов Н.С., Жидков Н.П., Кобельков Г.М. Численные методы. М. Наука. 1987.-600с.

22.Додд Р., Эйлбек Дж., Гиббон Дж., Моррис Х. Солитоны и нелинейные волновые уравнения.- М.-Мир.-1988.-694 с.

23.Азаматов Ш.А., Бухарметов А.Ф., Екомасов Е.Г., Шабалин М.А. Сборник трудов XIX международного школы-семинара "Новые магнитные материалы микроэлектроники".-Москва.- Июнь.- 2004.-c.807-809.